نوری
مکانیکی
شیمیایی
درجه حرارت
پارامترهای نوری
ضریب شکست
ضریب شکست نسبت سرعت نور در خلاء به سرعت نور در یک ماده است. ضریب شکست با استفاده از فرمول های پراکندگی زیر محاسبه می شود:
فرمول هرزبرگر
، جایی که 
فرمول سلمایر 
فرمول کنرادی 
فرمول شات 
فرمول رزنیک
،جایی که
, , 
, 
, 
, 
,
, 
, 
پراکندگی
وابستگی ضریب شکست به طول موج نامیده می شود پراکندگی ضریب شکستاز نظر عددی، پراکندگی با کمیت های متعدد مشخص می شود.
ضریب پراکندگی اصلی (عدد Abbe) ضریب شکست برای طول موج‌هایی است که هر طیفی از طیف را محدود می‌کنند و ضریب شکست برای طول موجی است که در محدوده قرار دارد.
میانگین واریانس زیربنایی توسط , ضرایب شکست برای طول موج هایی که بخش خاصی از طیف را محدود می کنند، کجا و هستند.
پراکندگی جزئی نسبی، نسبت پراکندگی متوسط اصلی برای بخش‌های مختلف طیف است. درجه تغییر در خواص پراکندگی یک ماده در سراسر طیف را مشخص می کند. ، که در آن و پراکندگی های متوسط اصلی برای بخش هایی از طیف به ترتیب با طول موج های x، y و z، k محدود می شوند.
تمام مشخصات پراکندگی با استفاده از فرمول های پراکندگی محاسبه می شود.
عبور
انتقال داخلی طیفی (گذرا) نسبت شار نوری منتقل شده از طریق ماده به شار فرودی است.
شار فرودی باید تک رنگ، موازی و عمود بر صفحه موازی صفحه ای از یک ماده همسانگرد، همگن، غیر درخشان و غیر فتوکرومیک باشد.
کد رنگ
کد رنگ حد انتقال شیشه را در قسمت قابل مشاهده طیف توصیف می کند. این مشخصه دو طول موج و 0 را مشخص می کند که در آن گذردهی به ترتیب 0.8 و 0.05 است.
شاخص تضعیف
ضریب میرایی متقابل فاصله ای است که شار تشعشع با جذب و پراکندگی در شیشه با ضریب 10 (یا e) کاهش می یابد. 
، جایی که شاخص تضعیف است، ضریب عبور است و ضخامت لایه ماده است.
پارامترهای مکانیکی
تراکم
چگالی جرم در واحد حجم است.
محتوا
نسبت پواسون
نسبت پواسون (نسبت تغییر شکل عرضی) نسبت انقباض عرضی نسبی (انبساط) به کشیدگی طولی نسبی (فشردگی) است.
برای اجسام آمورف، نسبت پواسون در همه جهات یکسان است، برای اجسام کریستالی، این نسبت به جهت نیروی اعمالی بستگی دارد.
مدول یانگ
مدول یانگ به عنوان نسبت تنش به کرنش داخلی تعریف می شود، یعنی. 
، نیرویی که در واحد سطح عمود بر آن اعمال می شود کجاست.
برای جامدات آمورف، مدول یانگ در همه جهات یکسان است، اما در مورد کریستال ها، مقدار به جهت اعمال نیرو بستگی دارد.
مدول برشی
مدول برشی مدول یانگ و نسبت پواسون را با استفاده از فرمول زیر مرتبط می کند:
.
سایش
زیر سایشبه سختی نسبی سنگ زنی اشاره دارد که به عنوان نسبت حجم زمین شیشه مرجع با ساینده آزاد به حجم شیشه آسیاب شیشه آزمایش در شرایط یکسان تعریف می شود.
این مقدار همچنین به عنوان یک معیار تکنولوژیکی برای میزان سایش شیشه در هنگام سنگ زنی عمل می کند.
ضریب ولتاژ نوری
ضریب ولتاژ نوری تفاوت در مسیر نوری پرتوهای قطبی شده در شیشه را تعیین می کند و انکسار مضاعف را که تحت ولتاژ رخ می دهد مشخص می کند.
هنگامی که تغییر شکل های الاستیک در شیشه رخ می دهد، خواص فوتوالاستیک ظاهر می شود. شیشه به یک ماده ناهمسانگرد تبدیل می شود که منجر به ظهور دوشکستگی می شود: پرتوی از نور که از شیشه عبور می کند قطبی شده و به دو پرتو - معمولی و خارق العاده تجزیه می شود که صفحات قطبش آن متقابلاً عمود هستند. این پدیده مخصوص مواد شفاف نامیده می شود فوتوالاستیسیته.
ضریب شکست شیشه برای پرتوهای پلاریزه با ضریب شکست شیشه در حالت بدون تنش متفاوت است. خاصیت فوتوالاستیسیته شیشه با ثابت های فوتوالاستیک و نشان دهنده افزایش مقدار ضریب شکست شیشه برای پرتوهای نور قطبیده شده در جهت های موازی و عمود بر اثر تنش و همچنین با ضریب تنش نوری است.
پس از حذف تنش، شیشه به یک ماده همسانگرد تبدیل می شود.
سختی
سختی معیاری برای مقاومت در برابر تغییر شکل یا شکست دائمی است.
روش های مختلفی برای تعیین سختی وجود دارد. متداول ترین روش برای تعیین سختی، اندازه گیری مقاومت ماده مورد مطالعه در برابر نفوذ یک توپ یا پانچ (دندان) با شکل مشخص از مواد مربوطه است. مقدار سختی با نیروی اعمال شده در واحد سطح در نقطه تماس پانچ ( فرورفتگی ) با ماده آزمایش تعیین می شود و دارای ابعاد ( سختی Knoop، Brinell، Vickers). استاندارد تعیین سختی Knoop ISO 9385 است.
تعریف دیگری از سختی از توانایی یک ماده برای خراشیده شدن توسط ماده دیگر استفاده می کند. طبقه بندی در مقیاس دیجیتال از 1 تا 10 انجام می شود که این دو عدد مربوط به سختی تالک و سختی الماس است. این اعداد تعیین می کنند سختی Mohs.
ویژگی های شیمیایی
ویژگی های شیمیایی GOST روسیه
GOST روسیه دو شاخص برای مقاومت شیمیایی شیشه ایجاد می کند: مقاومت سطح صیقلی قطعه در برابر قرار گرفتن در معرض جو مرطوب ( تاب آوری آب و هوابدون تراکم بخار (حدود 75 درصد رطوبت نسبی) و مقاومت در برابر عوامل رنگی ( رنگ پذیری) - آب خنثی، محلول های آبی کمی اسیدی و قلیایی.
شیشه های نوری سیلیکات بر اساس مقاومت در برابر جو مرطوب به گروه های زیر تقسیم می شوند:
الف - غیر پروازی خطرناک،
ب - متوسط،
ب - پرواز خطرناک.
بیشتر شیشه های نوری متعلق به گروه A هستند. قطعات نوری ساخته شده از شیشه های خطرناک پلاک بلافاصله پس از پردازش با فیلم های محافظ پوشانده می شوند.
شیشه های اپتیکال بر اساس مقاومت در برابر عوامل رنگی به گروه های زیر تقسیم می شوند:
من - بی لکه،
II - لکه بینی متوسط،
III - خالدار،
IV - شیشه های ناپایدار که نیاز به استفاده اجباری از پوشش های محافظ دارند.
انعطاف پذیری آب و هوا
مقاومت اقلیمی میزان تأثیر بخار آب اتمسفر بر روی شیشه است. این تأثیر، به ویژه در دماهای بالا، منجر به ظاهر شدن یک فیلم کدر بر روی سطح مواد می شود. واکنش شیمیایی در نتیجه واکنش آب خنثی موجود در جو با شیشه رخ می دهد.
| گروه پایداری | 1 | 2 | 3 | 4 |
| تغییر ضریب انتقال | < 0,3% | >= 0,3% < 1% |
>= 1% < 2% |
>= 2% |
مقاومت اسیدی
در نتیجه برهمکنش محیط اسیدی با سطح شیشه، لکه ها و نواحی با لایه سطحی تخریب شده روی شیشه ایجاد می شود. مقاومت اسیدیدرجه تأثیر محیط اسیدی را بر روی شیشه تعیین می کند.
مقاومت قلیایی
مقاومت قلیایی میزان تأثیر محلول های قلیایی بر روی شیشه را تعیین می کند.
یک روش استاندارد برای تعیین مقاومت قلیایی در ISO 10629 توضیح داده شده است.
پایداری فسفات
محلول های آبی که برای تمیز کردن شیشه های نوری استفاده می شوند معمولاً حاوی ناخالصی هایی از جمله پلی فسفات هستند. پایداری فسفاتبه شما امکان می دهد مقاومت عینک های نوری را در برابر چنین مایعاتی تعیین کنید.
لکه بینی
در نتیجه قرار گرفتن سطح شیشه در معرض محلول های اسیدی ضعیف (نفس، تعریق)، فرآیند "شستشو" برخی از مواد رخ می دهد که منجر به تشکیل لکه های رنگی تداخلی در سطح می شود. مقاومت شیشه در برابر چنین تأثیراتی مشخص می شود رنگ پذیری.
ویژگی های دما
تغییر دمای ضریب شکست
ضریب شکست نه تنها به طول موج تابش، بلکه به دما نیز بستگی دارد.
نسبت تغییر ضریب شکست به تغییر دما نامیده می شود ضریب دمایی ضریب شکست. می تواند هم ارزش مثبت و هم ارزش منفی داشته باشد. ضریب دمای نسبی ضریب شکست در یک فشار هوای خاص اندازه گیری می شود، ضریب دمای مطلق در خلاء اندازه گیری می شود.
ضریب دمایی انبساط خطی
استاندارد بین المللی: ISO 7991.
ضریب دمایی انبساط خطی (TCLE) طول نسبی یک نمونه شیشه ای را هنگامی که 1 درجه گرم می شود مشخص می کند: . مقدار TCLE بسته به محدوده دمایی که در آن اندازه گیری می شود متفاوت است
هنگامی که یک پرتو نور از سطح مشترک بین دو محیط شفاف عبور می کند، جهت پرتو تغییر می کند و پرتو شکسته می شود. این پدیده را شکست، یعنی شکست نور می نامند. زاویه a که از جهت پرتو تابشی نور با حالت عادی تشکیل می شود (شکل 187) زاویه تابش نامیده می شود و زاویه B که از جهت پرتو شکست با ادامه این نرمال تشکیل می شود، زاویه تابش نامیده می شود. انکسار طبق قانون شکست نور، برای محیط های همگن نوری، نسبت سینوس های زوایای فرود و شکست ثابت است:
ضریب شکست n نیز به نسبت سرعت نور در هوا به سرعت نور در ماده مورد آزمایش (محلول) گفته می شود. این یک ثابت مهم است که به شما امکان می دهد ماهیت شیمیایی یک ماده را روشن کنید، درجه خلوص آن را تعیین کنید و همچنین غلظت محلول ها را تعیین کنید.
انکسار سنجی مجموعه ای از روش ها برای مطالعه فیزیکوشیمیایی مایعات، مواد معدنی و محلول ها بر اساس اندازه گیری ضریب شکست آنهاست. از مزایای اصلی رفرکتومتری می توان به سرعت اندازه گیری، مصرف کم مواد و دقت بالا (حدود 0.01 درصد) اشاره کرد.
ابزارهایی که برای اندازه گیری ضریب شکست استفاده می شوند، شکست سنج نامیده می شوند.
از تعداد نسبتاً زیاد روش ها، رایج ترین روش تعیین ضریب شکست از زاویه محدود کننده شکست یا بازتاب داخلی کل است. هنگامی که یک پرتو نور از محیطی با ضریب شکست n1 به محیطی با ضریب شکست n2 می افتد، بین زاویه تابش a و زاویه شکست B رابطه وجود دارد:
اجازه دهید یک پرتو نور روی سطح مشترک بین دو رسانه I و II بیفتد (شکل 187)، و بگذارید محیط I از نظر نوری چگال تر از محیط II باشد. در این حالت زاویه تابش کمتر از زاویه شکست است. اگر زاویه تابش به مقدار محدود خود یعنی 90 درجه نزدیک شود، و. زاویه شکست می تواند برابر 90 درجه باشد. در این حالت، پرتو نور وارد محیط دوم نمی شود، بلکه در امتداد رابط فاز می لغزد. با افزایش بیشتر در زاویه تابش، پرتو از محیط II منعکس می شود. این پدیده انعکاس درونی کل نامیده می شود و زاویه برخوردی که در آن رخ می دهد، زاویه تابش محدود f نامیده می شود. در این حالت معادله (1) به شکل زیر خواهد بود:
از آنجایی که sin 90° = 1، پس n1 = n2 sin f. اگر ضریب شکست یک محیط n2 شناخته شده باشد، اندازه گیری زاویه محدود φ برای تعیین ضریب شکست محیط مورد تجزیه و تحلیل n1 کافی است.
بخش مهمی از شکست سنج ها بر اساس تعیین زاویه محدود، یک منشور اندازه گیری ساخته شده از شیشه نوری با ضریب شکست دقیق شناخته شده است. بنابراین، هر انکسار سنج برای اندازه گیری ضریب شکست فقط در محدوده خاصی از مقادیر آنها مناسب است.
هنگام بررسی پرتوهای خارج شده از منشور اندازه گیری که نزدیک به منشور محدود هستند، میدان دید لوله به بخش های روشن و تاریک تقسیم می شود که مرز بین آنها مطابق با پرتوی محدود است.
ضریب شکست به طول موج تابش بستگی دارد. پرتوهای با طول موج های مختلف به طور متفاوتی شکست می شوند. وابستگی ضریب شکست نور در یک ماده به طول موج نور، پراکندگی نور یا پراکندگی شکست نامیده می شود.
به عنوان یک معیار پراکندگی، تفاوت در ضرایب شکست برای خطوط طیفی هیدروژن C (656.3 نانومتر) و F (486.1 نانومتر) که قسمت میانی طیف مرئی را پوشش می‌دهد، به نام پراکندگی متوسط (nF - nC) در نظر گرفته می‌شود.
تأثیر دما بر ضریب شکست توسط دو عامل تعیین می شود: تغییر در تعداد ذرات یک ماده در واحد حجم و وابستگی قطبش پذیری به دما.
برای اکثر مایعات، ضریب شکست به ازای هر 1 درجه سانتیگراد افزایش دما حدود 0.00015 کاهش می یابد. بنابراین، برای اینکه اندازه گیری ها تا رقم چهارم اعشار دقیق شود، نمونه های مایع باید با دقت 0.2± درجه سانتی گراد ترموست شوند. ضریب شکست دو شاخص داده می شود: شاخص بالایی که دما را نشان می دهد و شاخص پایین تر، طول موج. به عنوان مثال، nD20 به این معنی است که اندازه گیری در دمای 20 درجه سانتی گراد و طول موج خط D زرد طیف سدیم (589.3 نانومتر) انجام شده است.
در بسیاری از موارد، ضریب شکست محلول های دوتایی به صورت خطی با ترکیب محلول تغییر می کند. وابستگی ضریب شکست محلول ها به غلظت به طور تجربی برای هر ماده جداگانه با ساخت منحنی کالیبراسیون ایجاد می شود. یک سری محلول با غلظت های شناخته شده تهیه می شود، ضریب شکست آنها اندازه گیری می شود و یک نمودار کالیبراسیون در مختصات ضریب انکسار غلظت ساخته می شود.
غلظت محلول های دو جزئی را نیز می توان با استفاده از فرمول محاسبه کرد:
که در آن x غلظت محلول، % (جرم) است. n ضریب شکست محلول است. n0 ضریب شکست حلال در همان دما است. F عاملی برابر با افزایش ضریب شکست با افزایش غلظت 1٪ است (تاسیس شده به صورت تجربی).
اگر تفاوت در ضریب شکست اجزای تشکیل دهنده محلول تقریباً 0.1 باشد، دقت تعیین غلظت می تواند صدم درصد باشد.
رفرکتومترها در محدوده اندازه گیری و منابع نور متفاوت هستند. اگر از نور سفید برای روشنایی استفاده شود، دستگاه اغلب دارای منشورهایی برای جبران تفاوت در طول موج است. به لطف این، می توان ضریب شکست را در طول موج خط زرد D طیف سدیم، اندازه گیری در نور روز یا نور لامپ رشته ای تعیین کرد.
از بین بسیاری از انواع انکسارسنج های در نظر گرفته شده برای اندازه گیری مستقیم ضریب شکست مواد مایع و جامد با زاویه محدود شکست یا بازتاب داخلی کل، پراکندگی متوسط آنها و برای تعیین غلظت محلول ها، ما دو نوع اصلی Abbe خانگی را در نظر می گیریم. رفرکتومترها - انکسارسنج URL و رفرکتومتر IRF-22.
URL انکسارسنج آزمایشگاهی جهانی.رفرکتومترها در سه مدل تولید می شوند که طراحی شده اند:
مدل I - برای اندازه گیری ضریب شکست در محدوده nD = 1.2-1.7، میانگین پراکندگی و غلظت مواد خشک برای ساکارز در محدوده 0-95٪.
مدل II - برای اندازه گیری ضریب شکست در داخل. nD = 1.65-2.1 و میانگین واریانس.
مدل III - برای اندازه گیری درصد پروتئین در محدوده 0-33٪ و مواد جامد شیر بدون چربی (SMR) در محصولات لبنی با محتوای ماده خشک بالا (تا 38٪).
حد مجاز خطای اندازه گیری در مقیاس nD + 0.0001، در مقیاس های دیگر ± 0.1٪ است.
در شکل 188 نمودار نوری رفرکتومتر را نشان می دهد. محلول آزمایشی بین صفحات دو منشور - روشنایی 4 و اندازه گیری 5 قرار می گیرد. از منبع نور 1 توسط کندانسورهای 2، 3، یک پرتو نور به سمت ورودی منشور روشنایی هدایت می شود، سپس یک لایه نازک از آن عبور می کند. ماده مورد مطالعه و صفحه منشور اندازه گیری.
پرتوها که در زوایای مختلف محدود و شکسته می شوند و سپس از منشور اندازه گیری از وجه دوم آن خارج می شوند و از منشورهای جبران کننده پراکندگی 6 و منشور شکست 7 عبور می کنند، توسط عدسی تلسکوپ 8 در میدان دید خود متمرکز می شوند و نور را تشکیل می دهند. و قسمت های تاریک میدان، که توسط یک مرز مستقیم از هم جدا شده اند. لبه منشور روشنایی مات شده است، نور پراکنده بر روی آن در تمام زوایای ممکن (از 0 تا 90 درجه) به مایع منتقل می شود. اگر ضریب شکست مایع کمتر از ضریب شکست ماده منشور باشد، پرتوها در زوایای صفر تا حداکثر شکست می‌شوند. در چشمی تلسکوپ 11 مرز نور و سایه، خط تیره شبکیه 9 و مقیاس 10 مشاهده می شود که موقعیت این مرز نور و سایه به مقدار زاویه شکست محدود φ بستگی دارد که در چرخش به ضریب شکست مایع مورد آزمایش بستگی دارد. این امکان کالیبره کردن مقیاس انکسارسنج را با توجه به ضریب شکست یا بر این اساس، غلظت محلول فراهم می کند.
این مقیاس پس از حذف رنگ طیفی مرز کیاروسکورو در موقعیتی که مرز کیاروسکورو مرکز همپوشانی شبکه را قطع می کند، شمارش می شود.
از نظر ساختاری، انکسارسنج URL (شکل 189) از دو بخش اصلی تشکیل شده است: قسمت بالایی - محفظه 1 و قسمت پایینی - پایه. دوربین ها به بدنه متصل می شوند: بالا و پایین. محفظه پایینی که حاوی منشور اندازه گیری است، به شدت به بدنه ثابت شده است. محفظه بالایی شامل منشور روشنایی 6 است که توسط یک لولا به قسمت پایینی متصل می شود و می تواند نسبت به آن بچرخد.
اتاقک های پایین و بالایی دارای پنجره هایی هستند که با درپوش بسته می شوند. یک روشن کننده 4 به صورت متحرک روی اتصالات محفظه پایینی نصب شده است که نور آن را می توان به یکی از پنجره های اتاق هدایت کرد. هر محفظه مجهز به دو اتصالات برای تامین و تخلیه مایع ترموستاتیک (آب) می باشد. با استفاده از لوله های لاستیکی، اتصالات به کانال های واقع در داخل محفظه ها متصل می شوند.
برای کنترل دمای ماده مورد اندازه گیری، از یک دماسنج 5 استفاده می شود که با استفاده از یک مهره اتصال بر روی اتصالات محفظه پایینی نصب شده است. مقیاس رفرکتومتر از قسمت جلویی کیس قابل مشاهده است.
بر روی محور دستگاه یک چشمی 2 برای مشاهده مرز کیاروسکورو و یک دسته برای تراز کردن آن با خط تیره مشبک وجود دارد. شماره گیری پراکندگی 3 برای حذف رنگ مرز نور و سایه مشاهده شده از طریق چشمی. یک مکانیسم هدایت (واقع در داخل بدنه)، که همراه با دسته، می تواند در طول ترازو بچرخد.
محفظه دارای سوراخی است که با دوشاخه برای ورود کلید و تنظیم نقطه صفر بسته شده است.
ترانسفورماتور کاهنده، فیوز و کلیه تاسیسات برقی داخل پایه قرار دارند. در دیوار جلوی پایه یک کلید چراغ و در دیوار کناری یک سیم با دوشاخه برای تامین برق از شبکه تعبیه شده است.
آماده شدن برای اندازه گیری رفرکتومتر در موقعیت مناسب برای اندازه گیری نصب می شود، دماسنج تقویت می شود و محفظه به نصب ترموستاتیک متصل می شود تا آب وارد قسمت بالایی محفظه شده و از اتصالاتی که دماسنج در آن نصب شده است خارج شود. درجه حرارت در محفظه در 0.1 ± 20 درجه سانتیگراد حفظ می شود. در این دما صحت نقطه صفر بررسی و تعیین می شود.
در مدل های I و III، نقطه صفر با استفاده از آب مقطر تنظیم می شود. برای این کار، محفظه بالایی را باز کنید، سطوح منشورهای اندازه گیری و روشنایی را با آب مقطر یا الکل بشویید و با دستمال یا پشم پنبه خشک کنید. سپس با انتهای ذوب شده یک میله شیشه ای، 1-2 قطره آب مقطر به صفحه منشور اندازه گیری می ریزند. محفظه بالایی را ببندید و با حرکت دادن روشنگر، یک پرتو نور را به سمت پنجره اتاقک بالایی هدایت کنید. سپس با حرکت دادن دسته با چشمی به سمت بالا و پایین در طول ترازو، مرز نور و سایه وارد میدان دید می شود.
وضوح مرز کیاروسکورو، ضربات مقیاس و خطوط متقاطع مشبک با توجه به چشم ناظر با چرخش مهره چشمی تنظیم می شود. رنگ مرز کیاروسکورو با چرخش دسته جبران کننده پراکندگی حذف می شود.
مرز chiaroscuro به مرکز چهارراه شبکه آورده شده است. در این حالت، حد نور و سایه باید در تقسیم 1.3329 از مقیاس nD و 0 درصد از مقیاس ماده خشک باشد. اگر مرز chiaroscuro با مقادیر داده شده در بالا منطبق نباشد، نقطه صفر به صورت زیر تنظیم می شود: مرکز تلاقی را روی مقیاس روی تقسیم نقطه صفر قرار دهید، مهره را روی بدنه دستگاه باز کنید. و با چرخاندن کلید ارائه شده به همراه دستگاه، حاشیه کیاروسکورو را به مرکز خط تیره شبکه، یعنی به تقسیم بندی مورد نظر ترازو برسانید. تنظیم نقطه صفر 2-3 بار با حرکت دادن مرز کیاروسکورو با دسته و دوباره آوردن آن به خط تیره مشبک بررسی می شود.
بررسی و تنظیم نقطه صفر در مدل II با استفاده از منشور کنترلی ارائه شده با دستگاه به شرح زیر انجام می شود: 2-3 قطره مایع غوطه ور (مونوبرومونافتالین؛ nD = 1.66) به لبه صیقلی بزرگ منشور و این لبه اعمال می شود. بر روی دوربین منشور اندازه گیری نصب می شود تا لبه صیقلی کوچک رو به روشن کننده باشد و مایع به طور یکنواخت در ضخامت لایه پخش شود. پس از نصب منشور، قسمت بالایی محفظه بسته می شود تا در برابر فنر متوقف شود. سپس روشنگر حرکت می کند و در همان زمان از طریق چشمی فراتر از مرز کیاروسکورو به مرکز خط تیره مشبک رصد می شود. اگر در این حالت مرز نور و سایه از تقسیم مقیاس مربوط به ضریب شکست منشور مرجع عبور کند، نقطه صفر به درستی تنظیم می شود.
اندازه گیری ضریب شکست مایعات و محلول های شفاف مشابه اندازه گیری ضریب شکست آب مقطر در هنگام تنظیم نقطه صفر انجام می شود. ضریب شکست محلول‌های غیر لزج در مدل‌های I و II در هر دو نور عبوری (نور به پنجره محفظه بالایی هدایت می‌شود) و نور منعکس شده (نور به پنجره اتاق پایین هدایت می‌شود) اندازه‌گیری می‌شود. جهت نور به صورت تجربی تعیین می شود.
برای کار در نور عبوری هنگام مطالعه محلول های تاریک، مدل I مجهز به فیلتر قرمز رنگ است که به جای دیافراگم روی روشن کننده قرار می گیرد. برای اندازه‌گیری محلول‌های تیره چسبناک، مدل I مجهز به یک منشور است که روی وجه هیپوتنوز (ورودی) آن محلول آزمایشی اعمال می‌شود. با این وجه منشور بر روی منشور اندازه گیری دستگاه تعبیه می شود تا وجه صیقلی بزرگ رو به روشنگر باشد. محفظه فوقانی بسته شده، نورگیر و چشمی در موقعیت مورد نظر نصب شده و قرائت انجام می شود.
اندازه گیری ضریب شکست جامدات را می توان در مدل های I و II انجام داد. روش اندازه گیری مشابه اندازه گیری ضریب شکست با استفاده از منشور مرجع هنگام تنظیم نقطه صفر است. نمونه مورد مطالعه باید از نظر نوری همگن باشد. پیکربندی آن می تواند هر کدام باشد، مشروط بر اینکه دو صفحه صیقلی عمود بر یکدیگر وجود داشته باشد، که یکی از آنها باید از نظر اندازه با وجه ورودی منشور اندازه گیری برابر باشد. ضخامت نمونه ها باید حداقل 0.15 میلی متر باشد.
برای موادی که ضریب شکست آنها از 1.65 تجاوز نمی کند، مونوبرومونافتالین (nD20 = 1.66) به عنوان مایع غوطه وری استفاده می شود و برای مواردی که ضریب شکست بالا دارند، از مایع غوطه وری nD20 = 1.939 عرضه شده با دستگاه استفاده می شود. این مایع غوطه ور سمی است و باید با احتیاط از آن استفاده کرد.
رفرکتومتر IRF-22.ویژگی های طراحی رفرکتومتر IRF-22 اندازه گیری ها را راحت و خسته کننده تر می کند.
مقیاس شیشه ای که در بدنه دستگاه پنهان شده و همراه با بلوک منشوری می چرخد، توسط یک آینه روشن می شود و توسط یک سیستم نوری خاص به میدان دید لوله می تابید. بنابراین، در میدان دید لوله، خط مرز، صلیب، تقسیمات مقیاس و خط مقیاس به طور همزمان قابل مشاهده هستند (شکل 190). کل، دهم، صدم و هزارم مقدار ضریب شکست بر روی یک مقیاس و اعشار - با چشم، با دقت 0.0002 شمارش می شود.
محدودیت‌های اندازه‌گیری، امکانات کاربردی، تکنیک‌های عملیاتی و قوانین رسیدگی برای رفرکتومتر IRF-22 دقیقاً مشابه رفرکتومتر URL است که در بالا توضیح داده شد.
توجه داشته باشید.گزارش این کار باید حاوی ترسیمی از موقعیت نسبی ابزارها هنگام تعیین زاویه شکست منشور و زاویه کمترین انحراف با تعیین مسیر پرتوها باشد.
کنترل سوالات
1. پدیده پراکندگی نور چیست؟
2. تجزیه پرتوهای نور سفید به اجزای طیفی آنها توسط یک منشور چیست؟
3. در ناحیه موج بلند یا موج کوتاه طیف، آیا استفاده از منشور به عنوان عنصر پراکنده سودمندتر است؟
4- منظور از زاویه انحراف پرتو توسط منشور چیست؟
5. نشان دهید که وقتی پرتوها به طور متقارن در منشور حرکت می کنند (یعنی وقتی α = γ (شکل 4.1))، فرمول (4.1) معتبر است.
6. فرمول (4.2) را استخراج کنید.
کار آزمایشگاهی شماره 5
توری پراش
هدف کار:مطالعه پراش نور بر روی یک شبکه پراش شفاف، تعیین پارامترهای گریتینگ و ترکیب طیفی تابش.
اطلاعات کلی
پراش مجموعه ای از پدیده هایی است که در هنگام انتشار نور در محیطی با ناهمگنی های شدید و همراه با انحراف از قوانین اپتیک هندسی مشاهده می شود. پراش، به ویژه، منجر به خم شدن امواج نور در اطراف موانع و نفوذ نور به ناحیه سایه هندسی می شود.
تفاوت فیزیکی قابل توجهی بین تداخل و پراش وجود ندارد. هر دو پدیده شامل توزیع مجدد شار نور در نتیجه برهم نهی موج است.
دو نوع پراش وجود دارد. اگر منبع نور و نقطه مشاهده آنقدر دور از مانع قرار داشته باشند که پرتوهایی که به مانع می تابند و پرتوهایی که به نقطه مشاهده می روند پرتوهای تقریباً موازی تشکیل دهند، از پراش فراونهوفر صحبت می کنیم و در غیر این صورت از پراش فرنل صحبت می کنیم.
در حین پراش توسط بسیاری از حفره ها از همان نوع در یک صفحه مات، برهمکنش تداخل امواج پراش ظاهر می شود. یک اثر تداخل اضافی مشاهده می شود اگر فواصل بین سوراخ ها برابر باشد یا طبق قانون خاصی تغییر کند و روشنایی منسجم باشد. در فواصل مساوی بین سوراخ ها، اختلاف فاز بین امواج پراش شده بدون تغییر باقی می ماند و عبارت تداخل غیر صفر خواهد بود. با آرایش آشفته سوراخ ها، اختلاف فاز به طور تصادفی تغییر می کند، مدت تداخل برابر با صفر است، و شدت همه پرتوهایی که در یک جهت معین منتشر می شوند، به سادگی اضافه می شوند. تصویر مشابهی با روشنایی نامنسجم رخ خواهد داد.
|
برنج. 5.1. توری پراش |
محاسبه دقیق الگوی پراش طبق اصل هویگنز-فرنل، با ادغام تابش منابع ثانویه در شکاف‌های توری و سپس جمع کردن نوسانات ارسال شده از همه شکاف‌ها انجام می‌شود. این محاسبه را می توان به عنوان مثال در هر کتاب درسی فیزیک یافت.
اجازه دهید خودمان را به توصیف الگوی پراش با استفاده از مناطق فرنل محدود کنیم. در جهت کل سطح توری پراش مربوط به یک ناحیه فرنل است و حداکثر مرتبه صفر اصلی در این جهت تشکیل می شود. مینیمم در جهاتی خواهد بود که مربوط به تعداد زوج مناطق فرنل است که در داخل شبکه قرار می گیرند: L گناه ک، کجا L=Nd-عرض شبکه، ک= 1، 2، . تعداد عجیبی از مناطق فرنل در شبکه قرار می گیرد Nd گناه=( ک+ 1/2)، و این زوایا با حداکثرها مطابقت دارند. شدت این ماکزیمم ها، مانند یک شکاف، با افزایش به شدت کاهش می یابد. ک- از مرتبه ماکزیمم، و به آنها ماکزیمم جانبی می گویند.
وقتی شرط برقرار شد ک/ن =متر، جایی که متر= 1، 2، ، علیرغم اینکه تعداد زون های فرنل زوج در شبکه وجود دارد، تابش از شکاف ها در همان فاز می رسد، زیرا تفاوت در مسیر پرتوها از شکاف های همسایه برابر با یک است. تعداد صحیح طول موج:
(5.1)در این صورت به جای حداقل، حداکثر شکل می گیرد.
اگر فرض کنیم که شکاف ها در همه جهات به طور مساوی ساطع می کنند، شدت این ماکزیمم ها یکسان و برابر با شدت حداکثر صفر خواهد بود (شکل 5.2، آ). این ماکزیمم ها نامیده می شوند اصلی.
با تعداد زیادی اسلات ن(صدها هزار) ماکزیمم های اصلی نوارهای باریکی هستند که با فواصل وسیع از هم جدا شده اند، که در آن می توان شدت نور را برابر با صفر در نظر گرفت. وضوح ماکزیمم اصلی با تعداد شکاف ها تعیین می شود ن، و شدت هر کدام متناسب است ن 2 .
در شکل 5.2، بتوزیع شدت ناشی از پراش در هر شکاف را نشان می دهد. توزیع شدت حاصل، برهم نهی توزیع ها در یک شکاف و بر روی ساختار تناوبی تشکیل شده است. ن ترک ها (شکل 5.2، V).
قدرت تفکیک و پراکندگی یک توری پراش. موقعیت ماکزیمم اصلی به طول موج بستگی دارد، بنابراین، اگر تابش دارای طول موج های مختلف باشد، همه ماکزیمم ها (به جز مرکزی) به یک طیف تجزیه می شوند. بنابراین، یک توری پراش یک دستگاه طیفی است. مهمترین ویژگی ابزارهای طیفی پراکندگی و قدرت تفکیک است.
پراکندگی زاویه ایD به عنوان نسبت زاویه بین جهات به حداکثر پراش تعریف می شود. مترمرتبه ام، مربوط به تابش با طول موج های نزدیک 1 و 2، به تفاوت در طول موج 1 2 :
پراکندگی زاویه ای معمولاً در واحدهای زاویه ای (ثانیه یا دقیقه) در هر آنگستروم (یا نانومتر) بیان می شود. از معادله اصلی برای زوایای پراش د گناه= متر با عبور به دیفرانسیل ها می گیریم
(5.2)
امکان تفکیک (یعنی درک جداگانه) دو خط طیفی نزدیک نه تنها به فاصله بین آنها، بلکه به عرض حداکثر طیفی نیز بستگی دارد. در شکل شکل 5.3 شدت حاصل را نشان می دهد که وقتی دو ماکزیمم نزدیک روی هم قرار می گیرند مشاهده می شود. چه زمانی آهر دو حداکثر به عنوان یکی درک می شوند. چه زمانی بحداکثر به طور جداگانه قابل مشاهده است.
معیار تفکیک توسط ریلی معرفی شد، او پیشنهاد کرد که دو خط طیفی در حالتی که حداکثر برای یک طول موج 1 با حداقل برای 2 دیگر منطبق است، حل شده در نظر گرفته شوند. در این حالت (با شدت مساوی من 0 ماکزیمم متقارن مورد مطالعه)، عمق "شیب" بین قوزها 0.2 خواهد بود. من 0 . وجود چنین شیب در کانتور حاصل مشاهده شده با استفاده از روش های ثبت بصری و عینی (عکاسی و الکتریکی) کاملاً مطمئن است.
برای اندازه گیری وضوح(قدرت مجاز)آریک کمیت بدون بعد برابر با نسبت طول موج، که خطوط تفکیک شده در نزدیکی آن قرار دارند، به کوچکترین اختلاف در طول موج ها= 1 2 ، که معیار رایلی را برآورده می کند، بگیرید: 
.
برای تعیین قدرت تفکیک گریتینگ پراش، شرایطی ایجاد می کنیم که موقعیت های ماکزیمم ترتیب را نشان می دهد. متربرای طول موج 1 و 2:
برای حرکت از مترحداکثر امین برای طول موج 2 به حداقل مربوطه، لازم است که اختلاف مسیر با 2 / تغییر کند. ن، جایی که ن - تعداد خطوط گریتینگ بنابراین، حداقل 2 در جهت دقیقه که شرط را برآورده می کند، مشاهده می شود
برای ارضای شرط ریلی، باید قرار داد 
، جایی که
از آنجایی که 1 و 2 به یکدیگر نزدیک هستند، یعنی 1 2 یک مقدار کوچک است، قدرت تفکیک با عبارت تعیین می شود.
(5.3)
عناصر اصلی راه اندازی آزمایشی(شکل 5.4) منبع نور هستند 1 (لامپ جیوه ای)، گونیا 4 و توری پراش 6 . تابش لامپ شکاف را روشن می کند 2 هماهنگ کننده 3 گونیا و یک توری پراش نصب شده در نگهدارنده 5 عمود بر پرتوهای فرود. محدوده لکه بینی 9 گونیا را می توان حول محور عمودی گونیا چرخاند. یک طیف پراش در صفحه کانونی چشمی تلسکوپ مشاهده می شود. موقعیت زاویه ای تلسکوپ توسط مقیاس تعیین می شود 7 و ورنیه 8 صفحه گونیا. تقسیم مقیاس گونیا 30 دقیقه، مقیاس ورنیه 1 است. از آنجایی که نقطه مرجع در مقیاس گونیا ممکن است با جهت نرمال به سطح توری منطبق نباشد، زاویه پراش متربا تفاوت بین دو زاویه تعیین می شود ( متر 0)، که در آن 0 زاویه مربوط به مرکز ( متر = 0) حداکثر پراش.
من دوست دارم
3یک پرتو نور هنگام عبور از یک محیط به محیط دیگر جهت خود را تغییر می دهد که با تغییر سرعت انتشار نور در محیط های مختلف همراه است. هنگام عبور از هوا و از یک صفحه شیشه ای موازی صفحه (شکل 1.5)، پرتو فرودی زوایای خاصی را با سطح عادی به سطح مشترک بین رسانه ها در نقطه برخورد تشکیل می دهد. اگر یک پرتو از هوا به شیشه وارد شود، زاویه a زاویه تابش و زاویه b زاویه شکست خواهد بود. در شکل زاویه a بزرگتر از زاویه b است زیرا سرعت امواج نور در هوا بیشتر از شیشه است.
برنج. عبور پرتو نور از صفحه شیشه ای موازی صفحه.
در این مورد، هوا از نظر نوری محیطی کمتر از شیشه است. ضریب شکست را می توان از روی رابطه تعیین کرد
n = گناه a / گناه ب
ضریب شکست یک محیط به زاویه تابش پرتو روی سطح محیط بستگی ندارد، بلکه به خواص خود محیط و طول موج نور فرودی بستگی دارد. هر چه طول موج نور فرودی بیشتر باشد، ضریب شکست کمتر است، بنابراین یک پرتو از نور سفید (مخلوط) که با زاویه ای نسبت به سطح وارد شیشه می شود، به پرتویی از پرتوهای رنگی واگرا تقسیم می شود. در معرض قرار گرفت واریانس ها.
برنج. تجزیه طیف سفید توسط منشور (الف) و طیف رنگهای قسمت مرئی طیف (ب).
اگر یک پرتو موازی از نور سفید، محدود شده توسط یک شکاف باریک، بر روی یک منشور شیشه ای بیفتد، الگویی از رنگ های مختلف به نام طیف بر روی صفحه نمایش واقع در پشت منشور آشکار می شود (شکل a). در طیف یک توالی دقیق از این رنگ ها وجود دارد که از یکی به دیگری می گذرد، از بنفش شروع می شود و به قرمز ختم می شود (شکل ب). دلیل تجزیه نور وابستگی ضریب شکست به طول موج است. هر چه طول موج کوتاهتر باشد، زاویه انکسار کمتر است، بنابراین پرتوهای بنفش بیشتر از پرتوهای قرمز شکسته می شوند. تفاوت در ضرایب شکست برای خط آبی موج کوتاه F و خط قرمز موج بلند C را پراکندگی متوسط می‌گویند. dn = nF – nC.
ضریب پراکندگی با فرمول تعیین می شود:
n = (n – 1) / dn.
ضریب شکست و پراکندگی به شدت به ترکیب شیشه بستگی دارد. ضریب شکست توسط PbO، BaO، CaO، ZnO، Sb 2 O 3 و اکسیدهای قلیایی افزایش می یابد. افزودن SiO 2 ضریب شکست را کاهش می دهد. پراکندگی به طور قابل توجهی با معرفی PbO و Sb 2 O 3 افزایش می یابد. BaO و CaO تأثیر قوی تری بر ضریب شکست نسبت به پراکندگی دارند. ضریب شکست و ضریب پراکندگی مهمترین خصوصیات شیشه های نوری است. طیف گسترده ای از عینک ها با مقادیر متفاوت این ویژگی ها امکان ایجاد انواع تصاویر از اجسام، ایجاد انواع ابزار و تجهیزات، از عدسی میکروسکوپ تا آینه تلسکوپ چند متری را ممکن می سازد. برای تولید ظروف خانگی بسیار هنری که تحت سنگ زنی تزئینی قرار می گیرند، عمدتاً از شیشه حاوی حداکثر 30 درصد PbO استفاده می شود. چنین شیشه‌هایی به دلیل تأثیر قوی PbO بر روی ضریب شکست و پراکندگی، «بازی نور» خوبی در لبه‌ها می‌دهند. وابستگی ضریب شکست به محتوای PbO هنگامی که به جای SiO2 به ترکیبات کریستالی صنعتی وارد می شود را می توان مستقیماً متناسب در نظر گرفت.
ضریب بازتاب- نسبت شار نوری منعکس شده توسط شیشه به شار نوری تابیده شده بر روی آن. هر چه زاویه تابش بیشتر باشد، مقدار نور منعکس شده توسط شیشه بیشتر می شود. میزان نور منعکس شده از سطح شیشه حدود 4 درصد است. ضریب بازتاب بستگی به وضعیت سطح و وجود مواد مختلف روی آن دارد.
پدیده پراکندگی نور در مورد شیشه های مات صدق می کند. در شیشه های شفاف معمولی، پراکندگی نور عملا رخ نمی دهد. یک پرتو از پرتوهای نوری که به سطح مات هدایت می شوند، به دلیل شکست نابرابر پرتوهای منفرد بر روی سطح ناهموار (مات) شیشه، از طرف دیگر خارج می شوند. شیشه مات حاوی ذرات مات کننده زاویه ای یا کروی است که ضریب شکست متفاوتی نسبت به قسمت عمده شیشه دارند. پرتوهای نوری که بر روی شیشه می افتند دچار شکست و انعکاس چندگانه می شوند که باعث پراکندگی نور می شود. اندازه ذرات صدا خفه کن در شیشه 0.2-10 میکرون است. با افزایش اندازه ذرات، پراکندگی نور توسط شیشه افزایش می یابد. شفافیت یا انتقال نسبی شیشه T توسط نور مرئی و پرتوهای نامرئی (مادون قرمز، فرابنفش، اشعه ایکس، اشعه g) از قانون عمومی بوگر-لامبر-بیر پیروی می کند.
T = I/I 0 = e -Kl = 10 -kl
I شدت تابش عبوری از نمونه است.
I0 شدت تشعشع وارد شده به نمونه است.
e پایه لگاریتم های طبیعی است.
K - شاخص جذب طبیعی؛
l ضخامت نمونه است.
k شاخص جذب اعشاری است (k = 0.434 K).
جذب یا جذب نسبی پرتوها به انتقال توسط وابستگی A = 1 - T مربوط می شود. انتقال نسبی T یا جذب A معمولاً به صورت درصد بیان می شود. چگالی نوری D همچنین می تواند به عنوان معیاری برای توانایی شیشه در جذب تابش عمل کند: D = log 1/T = –lgT = 0.434 Kl = kl.
برای شیشه های رنگی، درجه جذب نور مستقیماً با غلظت C رنگ و ضریب e که مشخص کننده جذب خاص یک رنگ معین است، متناسب است. k = e C. برای بیان جذب انتخابی شیشه های رنگی، منحنی های T، A، K و k در مقابل طول موج رسم شده است (شکل). هر یک از این وابستگی ها می تواند به عنوان یک مشخصه کمی طیفی شیشه های رنگی عمل کند. مقادیر T و A اغلب به واحد ضخامت شیشه (T/l و A/l) گفته می‌شود. منحنی های گذردهی و چگالی نوری معکوس هستند، اما در عین حال آنها تصاویر آینه ای دقیقی از یکدیگر نیستند.
برنج. وابستگی عبور نور T و چگالی نوری D شیشه ظرف قهوه ای به طول موج.
انتقال و جذب شیشه ها با استفاده از اسپکتروفتومترها با استفاده از نمونه های شیشه ای موازی سطحی ارزیابی می شود. این ارزیابی در تولید شیشه های رنگی مهم است. نشانگرهای انتقال (جذب) در ناحیه مرئی طیف برای ارزیابی رنگ شیشه های خانگی، سیگنال و سایر شیشه های رنگی مهم هستند. شاخص های انتقال (جذب) در ناحیه مادون قرمز طیف برای ذوب شیشه و محصولات قالب گیری (شفافیت حرارتی شیشه) و در ناحیه فرابنفش طیف - برای خواص عملکرد شیشه (محصولات ساخته شده از شیشه uviol باید انتقال دهند) مهم هستند. اشعه ماوراء بنفش و شیشه ظرف باید آنها را حفظ کند تا محتویات محصولات ظرف حفظ شود). هنگامی که به طور ناهموار سرد یا گرم می شود، تنش های داخلی در شیشه ایجاد می شود که باعث شکست مضاعف می شود. شیشه را به یک کریستال دوشکس کننده تشبیه می کنند، به عنوان مثال، کوارتز، میکا، گچ و غیره. پرتو ورودی به نمونه شیشه ای به دو پرتو - معمولی و فوق العاده تجزیه می شود. صفحات پلاریزاسیون این پرتوها متقابلاً عمود هستند و سرعت انتشار در محیط شیشه ای متفاوت است. انکسار دوگانه با تفاوت در مسیر پرتوهای معمولی و خارق العاده (nm، در هر 1 سانتی متر مسیر پرتو در شیشه) اندازه گیری می شود. برای کنترل انکسار مضاعف در نمونه‌هایی با هر شکلی، راحت‌ترین پلاریسکوپ-پلاریمتر PKS-250، PKS-125 است. اصل عملکرد دستگاه ها بر اساس مشاهده شکست مضاعف در نمونه مورد مطالعه در هنگام تداخل پرتوها است.
یکی از نتایج برهمکنش نور با ماده، پراکندگی آن است.
پراکندگی نور وابستگی ضریب شکست نامیده می شودn مواد از فرکانسν (طول موجλ) نور یا وابستگی سرعت فاز امواج نور به فرکانس آنها.
پراکندگی نور به عنوان یک وابستگی نشان داده می شود:
پیامد پراکندگی تجزیه به طیفی از پرتوهای نور سفید هنگام عبور از یک منشور است (شکل 10.1). اولین مشاهدات تجربی پراکندگی نور در سال 1672 توسط I. Newton انجام شد. او این پدیده را با تفاوت در توده های بدن توضیح داد.
بیایید پراکندگی نور را در یک منشور در نظر بگیریم. اجازه دهید یک پرتو تک رنگ از نور بر روی یک منشور با زاویه انکسار آو ضریب شکست n(شکل 10.2) در یک زاویه.
 |   |
| برنج. 10.1 | برنج. 10.2 |
پس از شکست مضاعف (در سمت چپ و راست منشور)، پرتو از جهت اصلی با زاویه φ شکسته می شود. از شکل به دنبال آن است
فرض کنیم که زوایا آو کوچک هستند، سپس زوایای , , نیز کوچک می شوند و به جای سینوس های این زوایا می توانید از مقادیر آنها استفاده کنید. بنابراین،، و به دلیل ، سپس یا .
نتیجه می شود که
| , | (10.1.1) |
آن ها هر چه زاویه انکسار منشور بیشتر باشد، زاویه انحراف پرتوها توسط یک منشور بیشتر است..
از عبارت (10.1.1) چنین بر می آید که زاویه انحراف پرتوها توسط یک منشور به ضریب شکست بستگی دارد. n، آ nبنابراین تابعی از طول موج است پرتوهای با طول موج های مختلف پس از عبور از منشور در زوایای مختلف منحرف می شوند. یک پرتو نور سفید در پشت یک منشور به طیفی به نام تجزیه می شود پراکنده یا منشوری همانطور که نیوتن مشاهده کرد. بنابراین، با استفاده از یک منشور، و همچنین با استفاده از یک توری پراش، تجزیه نور به یک طیف، می توان ترکیب طیفی آن را تعیین کرد.
در نظر بگیریم تفاوت در پراش و طیف منشوری.
· توری پراش نور را تجزیه می کندبه طور مستقیم با طول موجبنابراین، از زوایای اندازه گیری شده (در جهت ماکزیمم مربوطه)، طول موج (فرکانس) قابل محاسبه است. تجزیه نور به یک طیف در منشور با توجه به مقادیر ضریب شکست رخ می دهد، بنابراین، برای تعیین فرکانس یا طول موج نور، باید وابستگی یا.
· رنگ های ترکیبی در انکسارو منشوریطیف ها متفاوت قرار گرفته اند. می دانیم که سینوس زاویه در توری پراش با طول موج متناسب است 
. در نتیجه، پرتوهای قرمز، که طول موج بیشتری نسبت به پرتوهای بنفش دارند، توسط توری پراش با شدت بیشتری منحرف می شوند.. منشور پرتوهای نور را در طیف با توجه به مقادیر ضریب شکست تجزیه می کند، که برای همه مواد شفاف با افزایش طول موج (یعنی با کاهش فرکانس) کاهش می یابد (شکل 10.3).
بنابراین، بر خلاف توری پراش، پرتوهای قرمز توسط منشور ضعیف‌تر منحرف می‌شوند.
اندازه(یا )، تماس گرفت پراکندگی ماده، نشان می دهد که با چه سرعتی ضریب شکست با طول موج تغییر می کند.
از شکل 10.3 نتیجه می شود که ضریب شکست برای مواد شفاف با افزایش طول موج افزایش می یابد، بنابراین قدر مطلق نیز با کاهش λ افزایش می یابد. این پراکندگی نامیده می شود. طبیعی . در نزدیکی خطوط و نوارهای جذب، سیر منحنی پراکندگی متفاوت خواهد بود، یعنی nبا کاهش λ کاهش می یابد. چنین دوره وابستگی nاز λ نامیده می شود پراکندگی غیرعادی . بیایید نگاهی دقیق تر به این نوع پراکندگی بیندازیم.
